Полупроводниковые фильтры не являются тонкопленочными, они представляют собой фильтры поглощения, основанные на электронных зонах их структуры.
В собственном полупроводнике зона проводимости пуста, а валентная зона полностью заполнена. Только небольшой зазор разделяет две зоны. Если падающий фотон имеет энергию большую, чем этот промежуток, он способен поднять электрон из валентной зоны в зону проводимости и, таким образом, электрон поглощается. Если фотон имеет энергию меньше энергии запрещенной зоны, и так как допустимые уровни в валентной зоне полностью заполнены, электроны не могут поглощать его, и фотон будет проходить без поглощения. Это резкое изменение от поглощения к пропусканию происходит на длине волны, соответствующей энергетической щели, известен как край собственного поглощения.
Для использования полупроводника в качестве оптического фильтра, должны быть решены две проблемы. Во-первых, всегда есть некоторое количество остаточного поглощения свободных носителей заряда в области пропускания, а во-вторых, высокий показатель преломления полупроводников делает потери на отражение на поверхности довольно большими. Первую трудность можно преодолеть, используя тонкую пластину очень чистого материала, вторую - осаждением просветляющего покрытия на поверхности.
Полупроводниковые фильтры имеют характеристики длинноволновых фильтров и состоят из оптически полированных дисков полупроводника с покрытием. Такие фильтры часто устанавливающихся в держатели для защиты. Из-за очень высокого поглощения в запрещенной зоне, данные фильтры наиболее применимы в ИК-решетках монохроматоров для подавления спектров более высокого порядка, которые создают серьезные затруднения при использовании высокотемпературных источников.
Стандартные параметры
Стандартные характеристики фильтров из полупроводниковых материалов
|
Материал |
Длина волны среза (T=5%) |
Пиковое пропускание (мин) |
Диаметр держателя, мм |
Толщина, мм |
Апертура, мм |
|
Арсенид галлия |
0.90 мкм ±4% |
75 % |
25.4 |
2.7 |
18 |
|
Кремний |
1.04 мкм ±4% |
90 % |
25 |
3.3 |
21 |
|
Германий |
1.70 мкм ±4% |
90 % |
25 |
3.3 |
21 |
|
Арсенид индия |
3.60 мкм ±4% |
80 % |
25.4 |
2.7 |
13 |
Технические характеристики полупроводниковых ИК фильтров
|
Артикул |
Длина волны среза (T=5%), нм |
Средний коэфф. пропускания, % |
Размер, мм |
Отклонение от длины волны среза, % |
Максимальный коэфф.пропускания, % |
Запирающий диапазон, мкм |
Материал подложки |
Показатель качества* |
Спектр |
|
AR-1040-5-STD(3.3)-SI |
1040 |
75.00 |
25.00 |
±4.00% |
90.00 |
Во всем диапазоне |
Кремний |
В или выше | 
|
|
AR-1700-5-STD(3.3)-GE |
1700 |
75.00 |
25.00 |
±4.00% |
90.00 |
Во всем диапазоне |
Германий |
В или выше |
|
Примечания:
*A - Качество поверхности 60/40 S/D (ширина царапины/диаметр скола в мкм)
*B - Качество поверхности 80/50 S/D (ширина царапины/диаметр скола в мкм)
*C - Информация о качестве поверхности отсутствует
Оплата продукции производится по безналичному расчету на основании счета либо договора поставки. Компания АЗИМУТ ФОТОНИКС принимает участие в конкурсных торгах (электронных аукционах) на выполнение заказов от бюджетных организаций. Для бюджетных организаций предусмотрена работа с частичной предоплатой в рамках договоров по ФЗ.
Доставка оборудования и компонентов во все регионы России осуществляется транспортными компаниями (Major Express, Гарантпост, СДЭК) с обязательным соблюдением требований к транспортировке и хранению, также возможен самовывоз из нашего офиса в Москве. Условия отправки груза в страны СНГ и ЕАЭС необходимо уточнять отдельно у специалистов нашей компании.
